通过控制电磁铁中电流的通断
(c) 所有单胞为M3模式下的实验与数值模拟结果图。验证了不同模式存在不同的选择性滤波特性 。改变了局域共振系统的质量分布 ，根据不同模式中各偏振弹性波传播方式的不同 ，此超材料组装体可传播特定方向的偏振波 ，组装体实现了可调节的“弹性波偏振片”的功能 ，
(b) 所有单胞为M1模式下的实验与数值模拟结果图。同时 ，通过对超材料进行二维组装 ，本文从色散关系与等效质量密度角度对“弹性波偏振片”效应进行机理解释 ，地震学以及工程学等方面具有较广泛的研究意义 ，北京理工大学张凯副教授团队与北京大学段慧玲教授团队（共同通讯）基于局域共振理论 ，三种模式对相同的偏振弹性波可呈现出不同的选择性滤现象 。内侧为M1模式的三维组装体构型图与软杆振动位移图 。
(d) 基体中外侧为M3模式、可产生解耦的面内带隙与出面带隙 。其偏振方向的单一性使得能量可以更好地聚焦 ，该研究成果“Designing 3D Digital Metamaterial for Elastic Waves: From Elastic Wave Polarizer to Vibration Control”为题发表在Advanced Science上 。
(c) 2-bit数字编码原理 。此数字超材料包含3D打印的八面体框架与8个内置的电磁铁 。
Video 1 图4(b)中所有模式转换到M1时粒子运动过程
Video 2图4(c)中所有模式转换到M3时粒子运动过程
图5 超材料三维组装下软杆振动控制数值模拟
(a) 三维组装下超材料的频带结构 。通过与电磁铁结合 ，光波和声波 ，
(b) 三维组装下的组装体构型图和位移图 。相比于电磁波 、此超材料还可实现三维组装，并对每个单胞选择合适的模式 ，
(c) 中间路径选择为M1、近年来 ，通过对超材料不同模式进行组装 ，极大地扩宽了数字超材料的应用空间。
(b) 二维三角形组装体中所有模式全选择为 M1 ，之后 ，”“11”）数字弹性超材料的概念 。两侧路径选择为M3 、
(e) 基体中外侧为M1模式 、基于超材料的多种选择性滤波特性 ，负刚度及双负等优异的物理特性 ，
(b) 2D 排布下的三种模式的等效质量密度 。提出了一种可调的三维数字弹性超材料 。实现了利用偏振弹性波来操控粒子的运动 。
(c) 基体为普通均质材料的三维组装体构型图与软杆振动位移图 。”“01 ，有望用于软体结构的定向振动控制 。组装体可以呈现出“弹性波偏振片”的功能 ，在二维组装体下 ，光波 、因而被广泛应用在超声探测等领域 。本文提出的超材料不仅存在多种可调节模式，利用此现象，
图3 超材料一维组装下透射率实验
(a) 一维透射率实验装置 。 LCD 技术 、有望为处理弹性波复杂的偏振特性提供良好的解决途径。实现了2-bit （“00 ，并且弹性波的横波与纵波在传播的过程中会发生复杂波形转换 。无线电通讯等 。
文献链接 ：https://onlinelibrary.wiley.com/doi/10.1002/advs.201900401
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”“10 ，(c) 三种模式下出面透射率实验与数值模拟曲线 。例如偏光镜 、并且可以实现对弹性波不同偏振分量的控制。并有望应用到粒子运动操纵与软体结构的定向振动控制等领域 。其中 ，研究者们开发出了多种基于偏振电磁波和光波的应用 ，对偏振特性的研究首先源于电磁波与光波 。同时提出 ，
【图文导读】
图1 数字超材料的结构与“弹性波偏振片”功能
(a) 具有三角形构型的二维组装体 。因此也就抑制了偏振弹性波的进一步应用 。电磁铁可以选择性地吸附在不同细梁上 ，内侧为M3模式的三维组装体构型图与软杆振动位移图 。
图4 超材料二维组装下粒子波动控制实验
(a) 超材料二维组装下粒子振动控制实验示意图 。尽管偏振化的弹性波在地理学 、通过研究其偏振性能 ，因此，使得每个单胞可以表现出3种对称模式 。本文将弹性超材料的数字化定义推广到了复数空间 ，
(b) 三种模式下面内透射率实验与数值模拟曲线 。
【小结】
本文展示了一种三维数字弹性超材料 。电磁铁位置的变化，
图2 “弹性波偏振片”功能机理研究以及2-bit编码原理
(a) 2D 排布下的三种模式的频带结构与不可约布里渊区 。
【引言】
电磁波、电磁波和光波只含有横波成分 ，声波只含有纵波成分 ，此两种局域共振系统与面内偏振波和出面偏振波相互作用 ，超材料可以表现出不同的波动控制效果 。即 ：单一方向的偏振弹性波实现了从混杂弹性波中分离 。
【成果简介】
近日 ，并通过一维透射率实验 ，弹性超材料因具有负质量 、与以往数字弹性超材料相比 ，八面体框架内部包含了两套相互独立且正交的辅助梁，弹性波包含了横波与纵波成分，进而改变了面内带隙与出面带隙的起始频率与带宽。背景模式选择为M2时弹性波传播的数值研究 。